引言

探地雷達因其良好的穿透性與高分辨率被廣泛應(yīng)用于路面地基等無損探測中。但公路地基等地下環(huán)境比較復(fù)雜,如鋪設(shè)碎石等對探地雷達發(fā)射電磁波的隨機散射、地基含水區(qū)導(dǎo)致的部分電磁波被吸收能量降低、直達波影響等,使得接收回波噪聲干擾較大,而目標能量較弱,給地下無損探測的目標識別帶來了困難。

在噪聲干擾的抑制方面,減平均法常用來去除探地雷達數(shù)據(jù)中的不變成分,如地面直達波、天線間耦合波、地下其他分層界面的回波等。文獻采用基于背景矩陣相減的方法來抑制直達波和地面反射回波。文獻采用K-Means方法快速自動濾除了B-scan圖像中的強直達波。但是對于隨機離散的非目標體回波、多個雙曲線交叉部分回波等干擾,采用類似減平均法是無效的。文獻采用自適應(yīng)閾值函數(shù)濾波的方法去除了空洞信號的隨機噪聲,但是對于有效信號增強的效果并不明顯。文獻采用KL變換有效增強了地震信號。

為了進一步去除探地雷達無損探測中的直達波并增強目標回波信號,本文結(jié)合KL變換與分數(shù)域分析,對采集到的原始回波圖像進行KL變換,提取目標特征參數(shù),重構(gòu)出目標信號增強的圖像,再通過分數(shù)域轉(zhuǎn)換,獲得適合目標凸顯而直達波被抑制的處理圖像,有利于目標信號識別與提取。

1探地雷達回波信號理論

1.1電磁波傳播基本原理

探地雷達發(fā)射高頻電磁波來探測地下低損耗的介質(zhì)材料,其理論基礎(chǔ)是電磁波基本理論,而麥克斯韋方程組是研究電磁波傳播的基礎(chǔ),其麥克斯韋方程組表達式如下:

式中:E表示電場強度:B表示磁感應(yīng)強度:H表示磁場強度:D表示電位移:j表示電流密度:p表示電荷密度。

而電磁場與探測介質(zhì)之間存在著場量本構(gòu)關(guān)系,本構(gòu)關(guān)系本質(zhì)上是介質(zhì)內(nèi)的分子或原子在電場作用下產(chǎn)生的極化現(xiàn)象。在均勻、線性且各向同性的介質(zhì)中,其本構(gòu)關(guān)系可以表示為:

式中:a表示電導(dǎo)率:s表示介電常數(shù):u表示磁導(dǎo)率。

1.2探地雷達測量方式

探地雷達采集的數(shù)據(jù)根據(jù)測試點的數(shù)目不同可以分為A-scan與B-scan測量方式,對于天線位置處的每一個測點,采集的回波信號稱為一個A-scan,當天線沿著固定的方向移動形成多次測量,而一個測量形成一個A-scan,此時采集的數(shù)據(jù)包含有多個A-scan,稱為B-scan。

探地雷達采用高頻電磁波進行地下探測,常用的測量方式有反射測量、折射測量和透射測量。淺層測量中普遍采用反射測量方式,而剖面法為常用的反射測量方法。通過剖面法反射測量可以獲得比較好的橫向分辨率,也能通過合理的天線移動反演出地下波速等信息。

剖面法的測量結(jié)果以B-scan方式呈現(xiàn),測點的位置在圖像橫坐標中體現(xiàn),而縱坐標記錄了每一個測點數(shù)據(jù)的回波雙程時間。在實際應(yīng)用中,常采用收發(fā)同置天線,即發(fā)射天線與接收天線在同一測點發(fā)射電磁波、接收回波。圖1為收發(fā)同置天線情況下剖面法示意圖。

2空間相關(guān)性分數(shù)域分析

2.1基于KL變換的目標回波空間相關(guān)性分析

由于地下目標所處的環(huán)境復(fù)雜,尤其是不均勻的介電環(huán)境容易產(chǎn)生大量雜波與干擾,會不同程度地抑制目標信號,單一的減平均處理方法很難將其徹底去除。但考慮到電磁波經(jīng)過地質(zhì)環(huán)境、經(jīng)過小尺寸顆粒干擾與經(jīng)過目標體會產(chǎn)生不同頻率與相位特征,這些特征會隨著不同的尺度空間獲得不同的呈現(xiàn)效果,并且地下環(huán)境中干擾呈現(xiàn)隨機性,而目標在回波數(shù)據(jù)的臨近采樣點處呈現(xiàn)相關(guān)性,因此可以采用KL變換方法進行目標回波空間相關(guān)性分析。

KL變換是最小均方誤差意義下的最優(yōu)正交變換。KL變換的主要特性是一個信號經(jīng)過KL變換后,其各個分量之間互不相關(guān),能去除不相關(guān)信號;若信號之間是相關(guān)的,那么通過KL變換能提取相關(guān)信號,同時消除時間維度上的干擾噪聲。在探地雷達的目標回波數(shù)據(jù)中,經(jīng)KL變換后目標回波的相關(guān)性由其協(xié)方差矩陣的特征值度量。

設(shè)接收的B-scan回波數(shù)據(jù)可以表示為矩陣X,數(shù)據(jù)采集中有Ⅳ個測點,每個測點采集了N個數(shù)據(jù),即可以表示為:

式中:Xi表示每個測點i采集到的第i個數(shù)據(jù)。

將X進行線性變換,得到y(tǒng)=LTX,其中L為變換矩陣,令A(yù)為協(xié)方差矩陣對角陣,那么得到:

式中:E(·)表示統(tǒng)計平均:A的對角分量入i是特征值?？紤]到covX是對稱正定矩陣,那么必定存在正交陣L=(L1L2…LⅣ),使得:

Li為Ⅳ維矢量,令Li是對應(yīng)于特征值入i的歸一化非零特征向量,則有:

因此對X作正交變換可以得到:

即y為X的KL變換。

考慮到目標回波在一定測點范圍內(nèi)具有較強的相關(guān)性,因此使得矩陣X的部分行與列也具備較強的相關(guān)性,可以利用KL變換提取相關(guān)性特征信號,從而去除雜波與干擾。上述特征值表征了相關(guān)性強弱,特征值大的成分重建的信號相關(guān)性強,特征值小的成分重建的信號相關(guān)性弱,因此對特征值入i按照從大到小順序排列:入1≥入2≥…≥入Ⅳ,若取前k個主分量y'=(y1,y2,…,yk,0,,0)T,那么重構(gòu)出的圖像信號可以表示為:

從圖2中可以看出,原始探地雷達圖片中含有大量噪聲與干擾信息,在B-scan圖像中呈現(xiàn)出噪點,而在埋地目標的雙曲線兩側(cè)信號已經(jīng)被噪點湮沒,并且因為噪聲的存在,圖中深處的情況并不明晰。

由于地下噪聲源是隨機的,而目標在0.15~0.4m位置之間的測量數(shù)據(jù)是關(guān)聯(lián)的,因此使用上述KL變換方法,能較好地去除圖中噪點,還原目標信息,如圖3所示。此外,在去除了噪聲干擾后,目標信息有一定程度的增強。

2.2分數(shù)域目標信號增強方法分析

分數(shù)域的表現(xiàn)形式為分數(shù)階傅里葉變換,分數(shù)域是0~1之間的域空間,即以觀看時頻面的角度去旋轉(zhuǎn)時頻面的坐標軸,然后再從觀察頻域的角度去分析信息。

二維信號x(1,s)的分數(shù)階傅里葉變換的定義為:

其中,Kp1,p2(s,1,u,.)=Kp1(s,u)Kp2(1,.),是可分離的變換核函數(shù)。

采用分數(shù)域進行圖像信號分析,可以理解為將圖像信號在時頻空間繞著原點旋轉(zhuǎn)a角度,其中a=pi/2,pi為階數(shù),i為信號維度,當pi=0時,即沒有變換的時域圖像信號:當pi=1時,即傳統(tǒng)傅里葉變換的頻域圖像信號。

3實驗結(jié)果與分析

本實驗采用真實沙坑場景模擬地下目標檢測環(huán)境,沙坑的長為1.2m,寬為1.8m,高為0.6m。實驗中首先測量沙坑中10處不同位置沙的相對介電常數(shù),取平均相對介電常數(shù)值為4.25,在沙表面下方0.2m深處埋入一空礦泉水瓶,水瓶以水平于沙表面的方式放置,且水瓶的直徑為0.08m,長為0.2m。使用的探地雷達為美國GSSI公司SIR-20系列,雷達天線的中心頻率為400MHz。

在以上實驗場景中,測得的空礦泉水瓶原始圖像如圖4(a)所示,原始圖像中存在地面直達波,在圖像縱向40~120間隔內(nèi),并貫穿整個橫軸:而在橫軸約40,縱軸200~300間隔內(nèi)存在目標回波:整幅圖像受到沙坑內(nèi)壁的影響存在一些干擾信號,由于直達波占據(jù)了較大能量,目標信號的雷達回波比較弱。對圖4(a)做KL變換,得到圖4(b),可以看出經(jīng)過KL變換后,目標區(qū)域的能量明顯增強,但同時也增強了部分直達波信號,需要注意的是,在KL變換中,將縱軸約100處的直達波旁瓣當作干擾信號濾除了,使得直達波原來的旁瓣與主峰值信號極性反向,形成了以黃色能量為峰值的主導(dǎo)信號。

再對增強后的圖像進行分數(shù)階傅里葉變換,這里取p1=0.12,p2=0.37,得到的分數(shù)域圖像如圖4(c)所示,經(jīng)過此參數(shù)下的變換,能濾除直線狀的直達波。最后經(jīng)過分數(shù)域逆變換,得到如圖4(d)所示的圖像空間信號,此時還原的圖像為去除了直達波且增強了目標信號的圖像,有利于目標的識別與檢測。

4結(jié)語

探地雷達無損探測中采集的回波信號通常包含了能量較強的直達波信號,同時伴隨有地質(zhì)環(huán)境產(chǎn)生的噪聲干擾信號,這些信號使得目標回波信號較弱,不易被識別。本文通過對回波圖像進行KL變換,提取表征相關(guān)性目標特征信息的特征值,得到增強后的圖像,再根據(jù)分數(shù)階傅里葉變換將圖像變換到分數(shù)域,從而去除直線狀的直達波干擾,保留目標信息。